Physique 2 : électricité et magnétisme : pack de révision

Formulaires, étapes clés de la méthode pour chaque thème et 10 exercices, avec les corrigés complets à la fin.

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1Formules et méthodes

Loi de Coulomb et champ électrique

Loi de Coulomb: F = k·|q₁q₂|/r²
Champ d’une charge ponctuelle: E = k·|q|/r²
Constante: k = 8,99 × 10⁹ N·m²/C²
Force sur une charge: F = q·E

Résistances en série et en parallèle

Résistances en série: R_eq = R₁ + R₂ + …
Résistances en parallèle: 1/R_eq = 1/R₁ + 1/R₂ + …
Deux en parallèle: R_eq = R₁R₂ / (R₁ + R₂)
Loi d’Ohm: V = I·R
Puissance: P = V·I = I²R = V²/R

Méthode

Commencez par l’extrémité du réseau la plus éloignée des bornes.
Associez les résistances en série en les additionnant, et les résistances en parallèle avec 1/R = 1/R₁ + 1/R₂ + …
Redessinez le circuit après chaque étape.
Recommencez jusqu’à ce qu’il ne reste qu’une résistance entre les bornes.

Transitoires RC et RL

Constante de temps: τ = RC | τ = L/R
Réponse: x(t) = x(∞) + [x(0) − x(∞)]·e^−t/τ
Condensateur en continu: circuit ouvert ; v_C ne peut pas sauter
Bobine en continu: court-circuit ; i_L ne peut pas sauter
Régime établi: t ≈ 5τ

Méthode

Trouvez la valeur initiale juste après la commutation : la tension d’un condensateur et le courant d’une bobine ne peuvent pas varier brusquement.
Trouvez la valeur finale longtemps après la commutation : un condensateur se comporte comme un circuit ouvert, une bobine comme un court-circuit.
Trouvez la constante de temps : τ = RC ou τ = L/R, avec la résistance vue par le condensateur ou la bobine.
Utilisez x(t) = x(∞) + [x(0) − x(∞)]·e^−t/τ.

Champs magnétiques et induction

Long fil rectiligne: B = μ₀I/(2πr)
Centre d’une bobine plate: B = μ₀NI/(2R)
Long solénoïde: B = μ₀nI, n = N/L
Constante: μ₀ = 4π × 10⁻⁷ T·m/A
Force sur un fil: F = BIL·sin θ
Force sur une charge: F = |q|vB·sin θ
Mouvement circulaire: r = mv/(|q|B), T = 2πm/(|q|B)
Fils parallèles: F/L = μ₀I₁I₂/(2πd)
Flux: Φ = BA·cos θ
Loi de Faraday: ε = −N·ΔΦ/Δt
Tige en mouvement: ε = BLv
Alternateur: E₀ = NBAω, E_rms = E₀/√2
Inductance: ε = L·ΔI/Δt, L = μ₀N²A/l, W = ½LI²
Inductance mutuelle: ε₂ = M·di₁/dt, M = k√(L₁L₂)
Sélecteur de vitesse et spectromètre: v = E/B, r = √(2mV/|q|)/B

Méthode

Convertissez chaque grandeur en unités SI : cm en m, cm² en m², mT et µT en T.
Choisissez la bonne formule : B = μ₀I/(2πr) pour un fil, μ₀NI/(2R) pour le centre d’une bobine, μ₀nI à l’intérieur d’un solénoïde ; F = BIL·sin θ ou |q|vB·sin θ pour les forces.
Pour l’induction, trouvez la variation de flux ΔΦ = Δ(BA·cos θ) et utilisez ε = N·ΔΦ/Δt, ou ε = BLv pour une tige en mouvement et NBAω pour une bobine tournante.
Trouvez les sens séparément avec les règles de la main droite, et avec la loi de Lenz pour les courants induits.

Impédance et phaseurs en alternatif

Impédances: Z_R = R, Z_L = jωL, Z_C = 1/(jωC)
Pulsation: ω = 2πf
Module et argument: |Z| = √(R² + X²), φ = atan(X/R)
Loi d’Ohm en phaseurs: V = I·Z

Méthode

Convertissez la fréquence : ω = 2πf.
Trouvez chaque réactance : X_L = ωL et X_C = 1/(ωC).
Additionnez les impédances comme des résistances, avec Z = R + jX.
Trouvez le module |Z| = √(R² + X²) et l’argument φ = atan(X/R), puis appliquez la loi d’Ohm avec les phaseurs.

2Exercices

1.Loi de Coulomb et champ électriqueMoyen

Des charges de +10 µC et +3 µC sont distantes de 50 cm. À quelle distance x de la charge de +10 µC, sur le segment qui les relie, le champ électrique est-il nul ?

q₁ = +10 µCq₂ = +3 µCd = 50 cm

x = cm

2.Loi de Coulomb et champ électriqueDifficile

Un électron entre dans le champ uniforme situé entre deux plaques parallèles en se déplaçant parallèlement à celles-ci à 4 × 10⁷ m/s. Les plaques mesurent 10 cm de long et le champ entre elles vaut 1600 N/C. Charge de l’électron 1,602 × 10⁻¹⁹ C, masse 9,109 × 10⁻³¹ kg ; négligez la pesanteur. De quelle distance y est-il dévié latéralement à la sortie des plaques ? Donnez la réponse en mm.

v₀ = 4 × 10⁷ m/sL = 10 cmE = 1600 N/Ce = 1,602 × 10⁻¹⁹ Cm_e = 9,109 × 10⁻³¹ kg

y = mm

3.Résistances en série et en parallèleMoyen

Trouvez le courant I_R1 fourni par la source, qui traverse R₁.

V₁ = 10 VR₁ = 2 ΩR₂ = 20 ΩR₃ = 5 ΩR₄ = 12 Ω

I_R1 = A

4.Résistances en série et en parallèleDifficile

Trouvez la résistance équivalente R_eq vue par la source V₁.

V₁ = 36 VR₁ = 10 ΩR₂ = 2 ΩR₃ = 4 ΩR₄ = 4 ΩR₅ = 30 ΩR₆ = 8 Ω

R_eq = Ω

5.Transitoires RC et RLMoyen

La bobine n’est parcourue par aucun courant avant la fermeture de l’interrupteur à t = 0. Trouvez l’énergie W(∞) stockée dans la bobine une fois le circuit stabilisé, en mJ.

V_s = 9 VR = 22 ΩL = 68 mH

W(∞) = mJ

6.Transitoires RC et RLDifficile

L’interrupteur aux bornes de R₂ est fermé depuis longtemps, donc le courant de la bobine est permanent. À t = 0, l’interrupteur s’ouvre. Combien de temps après t = 0 le courant de la bobine atteint-il 0,696 A ? Trouvez t.

V_s = 12 VR₁ = 10 ΩR₂ = 15 ΩL = 22 mH

t = ms

7.Champs magnétiques et inductionMoyen

Un électron se déplace à 2,5 × 10⁶ m/s perpendiculairement à un champ magnétique uniforme de 4 mT. Trouvez le rayon r de sa trajectoire circulaire.

m = 9,109 × 10⁻³¹ kg|q| = 1,602 × 10⁻¹⁹ Cv = 2,5 × 10⁶ m/sB = 4 mT

r = cm

8.Champs magnétiques et inductionDifficile

Une bobine de 250 spires, de 15 cm × 20 cm, tourne à 300 tr/min dans un champ uniforme de 0,05 T autour d’un axe perpendiculaire au champ. Trouvez la f.é.m. crête E₀.

N = 250A = 15 cm × 20 cmB = 0,05 Tn = 300 rpm

E₀ = V

9.Impédance et phaseurs en alternatifMoyen

Un circuit RLC série est alimenté sous 12 V (efficaces), 200 Hz. Trouvez le facteur de puissance cos φ du circuit.

V = 12 V (rms)f = 200 HzR = 15 ΩL = 150 mHC = 10 µF

cos φ =

10.Impédance et phaseurs en alternatifDifficile

Un circuit RLC série est alimenté par une source de 2 V (efficace) dont la fréquence est réglée sur la fréquence de résonance du circuit. Trouvez la tension efficace V_L aux bornes de la bobine.

V = 2 V (rms)R = 20 ΩL = 10 mHC = 10 µF

V_L = V

3Solutions

1.Loi de Coulomb et champ électrique

Réponse: x = 32,31 cm

Coulomb’s law: two point charges attract or repel with F = k·|q₁·q₂|/r², with k = 8,99 × 10⁹ N·m²/C². The field of a point charge is E = k·|q|/r², pointing away from a positive charge and towards a negative one. Forces and fields from several charges add as vectors.

Champs égaux

10/x² = 3/(50 − x)²

(50 − x)/x = √(3/10) = 0,5477

Position

x = 50/(1 + 0,5477) = 32,31 cm

Réponse

x = 32,31 cm

Le point de champ nul est toujours plus proche de la plus petite charge.

2.Loi de Coulomb et champ électrique

Réponse: y = 0,8794 mm

Temps passé entre les plaques

t = L/v₀ = 0,1/4 × 10⁷ = 2,5 × 10⁻⁹ s

Accélération latérale

a = e·E/m = 1,602 × 10⁻¹⁹·1600/9,109 × 10⁻³¹ = 2,814 × 10¹⁴ m/s²

Flèche

y = ½·a·t² = ½·2,814 × 10¹⁴·(2,5 × 10⁻⁹)² = 0,0008794 m = 0,8794 mm

Réponse

y = 0,8794 mm

L’électron est poussé vers la plaque positive, à l’opposé du sens du champ.

3.Résistances en série et en parallèle

Réponse: I_R1 = 0,8937 A

Résistances en série et en parallèle : en série, le même courant traverse chaque résistance et R = R₁ + R₂ + …. En parallèle, chaque résistance a la même tension et 1/R = 1/R₁ + 1/R₂ + …. Un réseau en échelle se réduit paire par paire jusqu’à une seule résistance équivalente.

Regrouper les résistances depuis l’extrémité

Commencez par l’extrémité la plus éloignée de la source et remontez vers elle. Des résistances parcourues par le même courant sont en série ; des résistances entre les deux mêmes nœuds sont en parallèle.

R₃ + R₄ = 5 + 12 = 17 Ω

R₂ ∥ 17 = 20·17/(20+17) = 9,189 Ω

R_eq = R₁ + 9,189 = 2 + 9,189 = 11,19 Ω

Courant fourni par la source

La source ne voit que R_eq, donc la loi d’Ohm donne le courant qu’elle fournit. Ce courant traverse R₁.

I_R1 = V₁/R_eq = 10/11,19 = 0,8937 A

Réponse

I_R1 = 0,8937 A

4.Résistances en série et en parallèle

Réponse: R_eq = 11,58 Ω

Regrouper les résistances depuis l’extrémité

R₅ + R₆ = 30 + 8 = 38 Ω

R₄ ∥ 38 = 3,619 Ω

R₃ + 3,619 = 7,619 Ω

R₂ ∥ 7,619 = 1,584 Ω

R_eq = R₁ + 1,584 = 10 + 1,584 = 11,58 Ω

Réponse

R_eq = 11,58 Ω

5.Transitoires RC et RL

Réponse: W(∞) = 5,69 mJ

Régimes transitoires du premier ordre : dans un circuit avec un condensateur ou une bobine, chaque tension et chaque courant passe exponentiellement de sa valeur initiale à sa valeur finale : x(t) = x(∞) + [x(0) − x(∞)]·e^−t/τ, avec τ = RC ou τ = L/R. Après environ 5τ, le circuit est stabilisé.

Constante de temps et courant final

Longtemps après la fermeture, la bobine se comporte comme un court-circuit, donc le courant final est fixé par R seule.

τ = L/R = 68 mH / 22 Ω = 3,091 ms

i(∞) = V_s/R = 9/22 = 0,4091 A

Énergie stockée

W(∞) = ½·L·i(∞)² = ½·68·0,4091² = 5,69 mJ

Réponse

W(∞) = 5,69 mJ

6.Transitoires RC et RL

Réponse: t = 1,059 ms

Valeur initiale, valeur finale, constante de temps

Avant t = 0, l’interrupteur fermé court-circuite R₂ ; ensuite, R₁ et R₂ sont toutes deux dans la boucle.

i(0) = 12/10 = 1,2 A

i(∞) = 12/(10 + 15) = 0,48 A

τ = L/R = 22/25 = 0,88 ms

i(t) = 0,48 + (1,2 − 0,48)·e^−t/τ

Isoler le temps

e^−t/τ = (0,696 − 0,48)/(1,2 − 0,48) = 0,3

t = 0,88·ln(3,333) = 1,059 ms

Réponse

t = 1,059 ms

7.Champs magnétiques et induction

Réponse: r = 0,3554 cm

Forces magnétiques : un fil rectiligne parcouru par I dans un champ B subit F = BIL·sin θ, et une charge en mouvement F = |q|vB·sin θ, où θ est l’angle entre le courant (ou la vitesse) et B. La force est perpendiculaire aux deux : pointez les doigts de la main droite le long de I ou v, enroulez-les vers B, et le pouce donne F pour une charge positive ; inversez le sens pour une charge négative. Comme F est perpendiculaire à v, une charge qui traverse un champ uniforme décrit un cercle : |q|vB = mv²/r donne r = mv/(|q|B) et la période T = 2πm/(|q|B), qui ne dépend pas de la vitesse. Deux fils parallèles s’attirent quand les courants sont de même sens : F/L = μ₀I₁I₂/(2πd).

Équilibre des forces

La force magnétique est toujours perpendiculaire à la vitesse, elle courbe donc la trajectoire en cercle.

|q|vB = mv²/r → r = mv/(|q|B)

Rayon

r = 9,109 × 10⁻³¹·2,5 × 10⁶/(1,602 × 10⁻¹⁹·0,004) = 0,003554 m = 0,3554 cm

Réponse

r = 0,3554 cm

8.Champs magnétiques et induction

Réponse: E₀ = 11,78 V

Induction électromagnétique : le flux à travers une boucle est Φ = BA·cos θ, avec θ entre B et la normale à la boucle. Loi de Faraday : une variation de flux induit une f.é.m. = −N·dΦ/dt dans une bobine de N spires, et la loi de Lenz dit que le courant induit circule de façon que son propre champ s’oppose à la variation. Une tige qui se déplace à travers un champ donne f.é.m. = BLv. Une bobine tournant à ω donne e = NBAω·sin ωt, de valeur crête NBAω. Auto-inductance : f.é.m. = −L·di/dt, avec L = μ₀N²A/l pour un long solénoïde, et l’énergie stockée est W = ½LI². Deux bobines couplées : f.é.m.₂ = −M·di₁/dt avec M = k√(L₁L₂).

Vitesse angulaire et aire

ω = 2π·300/60 = 31,42 rad/s

A = 0,03 m²

F.é.m. crête

E₀ = NBAω = 250·0,05·0,03·31,42 = 11,78 V

Réponse

E₀ = 11,78 V

9.Impédance et phaseurs en alternatif

Réponse: cos φ = 0,1364

Circuits alternatifs et phaseurs : résistances, bobines et condensateurs ont pour impédances R, jωL et 1/(jωC), avec ω = 2πf. En série, les impédances s’additionnent comme des résistances, mais en nombres complexes. Courant et tension efficaces suivent la loi d’Ohm avec |Z|.

Réactances

X_L = 188,5 Ω, X_C = 79,58 Ω

Impédance

|Z| = √(15² + (108,9)²) = 109,9 Ω

Facteur de puissance

cos φ = R/|Z| = 15/109,9 = 0,1364

Le circuit est inductif, donc le facteur de puissance est inductif (courant en retard).

Réponse

cos φ = 0,1364

10.Impédance et phaseurs en alternatif

Réponse: V_L = 3,162 V

Résonance

À la résonance, les réactances s’annulent, donc l’impédance se réduit à R.

ω₀ = 1/√(LC) = 1/√(0,01·10·10⁻⁶) = 3162 rad/s

I = V/R = 2/20 = 0,1 A

Tension aux bornes de la bobine

X_L = ω₀L = 3162·0,01 = 31,62 Ω

V_L = I·X_L = 0,1·31,62 = 3,162 V

Réponse

V_L = 3,162 V

Cela fait Q = 1,581 fois la tension d’alimentation.

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