Physique 2 : électricité et magnétisme : pack de révision

Formulaires, étapes clés de la méthode pour chaque thème et 10 exercices, avec les corrigés complets à la fin.

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1Formules et méthodes

Loi de Coulomb et champ électrique

Loi de Coulomb: F = k·|q₁q₂|/r²
Champ d’une charge ponctuelle: E = k·|q|/r²
Constante: k = 8,99 × 10⁹ N·m²/C²
Force sur une charge: F = q·E

Résistances en série et en parallèle

Résistances en série: R_eq = R₁ + R₂ + …
Résistances en parallèle: 1/R_eq = 1/R₁ + 1/R₂ + …
Deux en parallèle: R_eq = R₁R₂ / (R₁ + R₂)
Loi d’Ohm: V = I·R
Puissance: P = V·I = I²R = V²/R

Méthode

Commencez par l’extrémité du réseau la plus éloignée des bornes.
Associez les résistances en série en les additionnant, et les résistances en parallèle avec 1/R = 1/R₁ + 1/R₂ + …
Redessinez le circuit après chaque étape.
Recommencez jusqu’à ce qu’il ne reste qu’une résistance entre les bornes.

Transitoires RC et RL

Constante de temps: τ = RC | τ = L/R
Réponse: x(t) = x(∞) + [x(0) − x(∞)]·e^−t/τ
Condensateur en continu: circuit ouvert ; v_C ne peut pas sauter
Bobine en continu: court-circuit ; i_L ne peut pas sauter
Régime établi: t ≈ 5τ

Méthode

Trouvez la valeur initiale juste après la commutation : la tension d’un condensateur et le courant d’une bobine ne peuvent pas varier brusquement.
Trouvez la valeur finale longtemps après la commutation : un condensateur se comporte comme un circuit ouvert, une bobine comme un court-circuit.
Trouvez la constante de temps : τ = RC ou τ = L/R, avec la résistance vue par le condensateur ou la bobine.
Utilisez x(t) = x(∞) + [x(0) − x(∞)]·e^−t/τ.

Champs magnétiques et induction

Long fil rectiligne: B = μ₀I/(2πr)
Centre d’une bobine plate: B = μ₀NI/(2R)
Long solénoïde: B = μ₀nI, n = N/L
Constante: μ₀ = 4π × 10⁻⁷ T·m/A
Force sur un fil: F = BIL·sin θ
Force sur une charge: F = |q|vB·sin θ
Mouvement circulaire: r = mv/(|q|B), T = 2πm/(|q|B)
Fils parallèles: F/L = μ₀I₁I₂/(2πd)
Flux: Φ = BA·cos θ
Loi de Faraday: ε = −N·ΔΦ/Δt
Tige en mouvement: ε = BLv
Alternateur: E₀ = NBAω, E_rms = E₀/√2
Inductance: ε = L·ΔI/Δt, L = μ₀N²A/l, W = ½LI²
Inductance mutuelle: ε₂ = M·di₁/dt, M = k√(L₁L₂)
Sélecteur de vitesse et spectromètre: v = E/B, r = √(2mV/|q|)/B

Méthode

Convertissez chaque grandeur en unités SI : cm en m, cm² en m², mT et µT en T.
Choisissez la bonne formule : B = μ₀I/(2πr) pour un fil, μ₀NI/(2R) pour le centre d’une bobine, μ₀nI à l’intérieur d’un solénoïde ; F = BIL·sin θ ou |q|vB·sin θ pour les forces.
Pour l’induction, trouvez la variation de flux ΔΦ = Δ(BA·cos θ) et utilisez ε = N·ΔΦ/Δt, ou ε = BLv pour une tige en mouvement et NBAω pour une bobine tournante.
Trouvez les sens séparément avec les règles de la main droite, et avec la loi de Lenz pour les courants induits.

Impédance et phaseurs en alternatif

Impédances: Z_R = R, Z_L = jωL, Z_C = 1/(jωC)
Pulsation: ω = 2πf
Module et argument: |Z| = √(R² + X²), φ = atan(X/R)
Loi d’Ohm en phaseurs: V = I·Z

Méthode

Convertissez la fréquence : ω = 2πf.
Trouvez chaque réactance : X_L = ωL et X_C = 1/(ωC).
Additionnez les impédances comme des résistances, avec Z = R + jX.
Trouvez le module |Z| = √(R² + X²) et l’argument φ = atan(X/R), puis appliquez la loi d’Ohm avec les phaseurs.

2Exercices

1.Loi de Coulomb et champ électriqueMoyen

Des charges de +6 µC et +10 µC sont distantes de 10 cm. À quelle distance x de la charge de +6 µC, sur le segment qui les relie, le champ électrique est-il nul ?

q₁ = +6 µCq₂ = +10 µCd = 10 cm

x = cm

2.Loi de Coulomb et champ électriqueDifficile

Des charges de +6 µC et −6 µC sont distantes de 12 cm. Le point P se trouve à 6 cm du milieu du segment qui les relie, sur la médiatrice. Trouvez l’intensité du champ électrique E en P. Use k = 8,99 × 10⁹ N·m²/C².

q₁ = +6 µCq₂ = −6 µCd = 12 cmh = 6 cm

E = N/C

3.Résistances en série et en parallèleMoyen

Trouvez le courant I_R2 dans R₂.

V₁ = 9 VR₁ = 8 ΩR₂ = 10 ΩR₃ = 4 ΩR₄ = 8 Ω

I_R2 = A

4.Résistances en série et en parallèleDifficile

Trouvez le courant I_R1 fourni par la source, qui traverse R₁.

V₁ = 24 VR₁ = 3 ΩR₂ = 25 ΩR₃ = 2 ΩR₄ = 4 ΩR₅ = 2 ΩR₆ = 2 Ω

I_R1 = A

5.Transitoires RC et RLMoyen

La bobine n’est parcourue par aucun courant avant la fermeture de l’interrupteur à t = 0. Trouvez la tension v_L aux bornes de la bobine à t = 1 ms.

V_s = 12 VR = 50 ΩL = 10 mHt = 1 ms

v_L = V

6.Transitoires RC et RLDifficile

L’interrupteur aux bornes de R₂ est fermé depuis longtemps, donc le courant de la bobine est permanent. À t = 0, l’interrupteur s’ouvre. Combien de temps après t = 0 le courant de la bobine atteint-il 0,15 A ? Trouvez t.

V_s = 6 VR₁ = 33 ΩR₂ = 47 ΩL = 100 mH

t = ms

7.Champs magnétiques et inductionMoyen

Une boucle circulaire se trouve dans un champ magnétique uniforme dirigé sortant de la page. L’intensité du champ diminue. Cliquez sur le sens du courant induit dans la boucle, tel qu’on le voit sur le dessin.

B: sortant de la pagedB/dt < 0

1horaire
2sens antihoraire

8.Champs magnétiques et inductionDifficile

Un long solénoïde à noyau d’air a 300 spires, une longueur de 40 cm et un diamètre de 2 cm. Trouvez son auto-inductance L.

N = 300l = 40 cm⌀ = 2 cmμ₀ = 4π × 10⁻⁷ T·m/A

L = µH

9.Impédance et phaseurs en alternatifMoyen

Une résistance et une bobine sont branchées en parallèle sur une alimentation de 230 V (efficace), 50 Hz. Trouvez le déphasage φ de l’impédance, en degrés (positif quand le courant est en retard sur la tension).

V = 230 V (rms)f = 50 HzR = 15 ΩL = 150 mH

φ = °

10.Impédance et phaseurs en alternatifDifficile

Un circuit RLC série est alimenté par une source de 24 V (efficace) dont la fréquence est réglée sur la fréquence de résonance du circuit. Trouvez la tension efficace V_L aux bornes de la bobine.

V = 24 V (rms)R = 50 ΩL = 200 mHC = 0,22 µF

V_L = V

3Solutions

1.Loi de Coulomb et champ électrique

Réponse: x = 4,365 cm

Coulomb’s law: two point charges attract or repel with F = k·|q₁·q₂|/r², with k = 8,99 × 10⁹ N·m²/C². The field of a point charge is E = k·|q|/r², pointing away from a positive charge and towards a negative one. Forces and fields from several charges add as vectors.

Champs égaux

6/x² = 10/(10 − x)²

(10 − x)/x = √(10/6) = 1,291

Position

x = 10/(1 + 1,291) = 4,365 cm

Réponse

x = 4,365 cm

Le point de champ nul est toujours plus proche de la plus petite charge.

2.Loi de Coulomb et champ électrique

Réponse: E = 1,059 × 10⁷ N/C

Distance et champ d’une charge

r = √(6² + 6²) = 8,485 cm

E₁ = k·6 × 10⁻⁶/0,08485² = 7,492 × 10⁶ N/C

Composantes

Les composantes le long de la médiatrice s’annulent.

E = 2·E₁·(a/r) = 2·7,492 × 10⁶·0,7071 = 1,059 × 10⁷ N/C

Réponse

E = 1,059 × 10⁷ N/C

Le champ est parallèle à la droite reliant les charges, dirigé de la charge positive vers la charge négative.

3.Résistances en série et en parallèle

Réponse: I_R2 = 0,3649 A

Résistances en série et en parallèle : en série, le même courant traverse chaque résistance et R = R₁ + R₂ + …. En parallèle, chaque résistance a la même tension et 1/R = 1/R₁ + 1/R₂ + …. Un réseau en échelle se réduit paire par paire jusqu’à une seule résistance équivalente.

Regrouper les résistances depuis l’extrémité

Commencez par l’extrémité la plus éloignée de la source et remontez vers elle. Des résistances parcourues par le même courant sont en série ; des résistances entre les deux mêmes nœuds sont en parallèle.

R₃ + R₄ = 4 + 8 = 12 Ω

R₂ ∥ 12 = 10·12/(10+12) = 5,455 Ω

R_eq = R₁ + 5,455 = 8 + 5,455 = 13,45 Ω

Courant fourni par la source

La source ne voit que R_eq, donc la loi d’Ohm donne le courant qu’elle fournit. Ce courant traverse R₁.

I_R1 = V₁/R_eq = 9/13,45 = 0,6689 A

Courant dans R₂

Retranchez la chute de tension dans R₁ pour obtenir la tension au nœud A, qui est la tension aux bornes de R₂.

V_A = V₁ − I_R1·R₁ = 9 − 0,6689·8 = 3,649 V

I_R2 = V_A/R₂ = 3,649/10 = 0,3649 A

Réponse

I_R2 = 0,3649 A

4.Résistances en série et en parallèle

Réponse: I_R1 = 3,722 A

Regrouper les résistances depuis l’extrémité

R₅ + R₆ = 2 + 2 = 4 Ω

R₄ ∥ 4 = 2 Ω

R₃ + 2 = 4 Ω

R₂ ∥ 4 = 3,448 Ω

R_eq = R₁ + 3,448 = 3 + 3,448 = 6,448 Ω

Courant fourni par la source

La source ne voit que R_eq, donc la loi d’Ohm donne le courant qu’elle fournit. Ce courant traverse R₁.

I_R1 = V₁/R_eq = 24/6,448 = 3,722 A

Réponse

I_R1 = 3,722 A

5.Transitoires RC et RL

Réponse: v_L = 0,08086 V

Régimes transitoires du premier ordre : dans un circuit avec un condensateur ou une bobine, chaque tension et chaque courant passe exponentiellement de sa valeur initiale à sa valeur finale : x(t) = x(∞) + [x(0) − x(∞)]·e^−t/τ, avec τ = RC ou τ = L/R. Après environ 5τ, le circuit est stabilisé.

Constante de temps et courant final

Longtemps après la fermeture, la bobine se comporte comme un court-circuit, donc le courant final est fixé par R seule.

τ = L/R = 10 mH / 50 Ω = 0,2 ms

i(∞) = V_s/R = 12/50 = 0,24 A

Tension aux bornes de la bobine

À t = 0, toute la tension d’alimentation apparaît aux bornes de la bobine ; elle décroît ensuite jusqu’à zéro.

v_L(t) = V_s·e^−t/τ = 12·e^−1/0,2 = 0,08086 V

Réponse

v_L = 0,08086 V

6.Transitoires RC et RL

Réponse: t = 0,4421 ms

Valeur initiale, valeur finale, constante de temps

Avant t = 0, l’interrupteur fermé court-circuite R₂ ; ensuite, R₁ et R₂ sont toutes deux dans la boucle.

i(0) = 6/33 = 0,1818 A

i(∞) = 6/(33 + 47) = 0,075 A

τ = L/R = 100/80 = 1,25 ms

i(t) = 0,075 + (0,1818 − 0,075)·e^−t/τ

Isoler le temps

e^−t/τ = (0,15 − 0,075)/(0,1818 − 0,075) = 0,7021

t = 1,25·ln(1,424) = 0,4421 ms

Réponse

t = 0,4421 ms

7.Champs magnétiques et induction

Réponse: sens antihoraire

Induction électromagnétique : le flux à travers une boucle est Φ = BA·cos θ, avec θ entre B et la normale à la boucle. Loi de Faraday : une variation de flux induit une f.é.m. = −N·dΦ/dt dans une bobine de N spires, et la loi de Lenz dit que le courant induit circule de façon que son propre champ s’oppose à la variation. Une tige qui se déplace à travers un champ donne f.é.m. = BLv. Une bobine tournant à ω donne e = NBAω·sin ωt, de valeur crête NBAω. Auto-inductance : f.é.m. = −L·di/dt, avec L = μ₀N²A/l pour un long solénoïde, et l’énergie stockée est W = ½LI². Deux bobines couplées : f.é.m.₂ = −M·di₁/dt avec M = k√(L₁L₂).

Variation du flux

Le flux entrant dans la page augmente, ou le flux sortant de la page diminue.

Champ du courant induit

Le courant induit s’oppose à la variation.

Champ induit à l’intérieur de la boucle : sortant de la page.

Sens du courant

Règle de la main droite : un courant antihoraire donne un champ sortant de la page à l’intérieur de la boucle.

sens antihoraire

Réponse

sens antihoraire

8.Champs magnétiques et induction

Réponse: L = 88,83 µH

Section

A = π·(0,01)² = 0,0003142 m²

Auto-inductance

L = μ₀N²A/l = 4π × 10⁻⁷·300²·0,0003142/0,4 = 8,883 × 10⁻⁵ H = 88,83 µH

Réponse

L = 88,83 µH

9.Impédance et phaseurs en alternatif

Réponse: φ = 17,66 °

Circuits alternatifs et phaseurs : résistances, bobines et condensateurs ont pour impédances R, jωL et 1/(jωC), avec ω = 2πf. En série, les impédances s’additionnent comme des résistances, mais en nombres complexes. Courant et tension efficaces suivent la loi d’Ohm avec |Z|.

Réactance

X_L = ωL = 2π·50·0,15 = 47,12 Ω

Courants de branche

Les deux branches sont branchées directement sur l’alimentation, donc chacune est soumise à toute la tension V.

I_R = V/R = 230/15 = 15,33 A

I_X = V/X_L = 230/47,12 = 4,881 A

Courant total

Le courant dans la résistance est en phase avec V et le courant réactif est déphasé de 90°, donc ils se combinent comme les côtés d’un triangle rectangle.

I = √(I_R² + I_X²) = √(15,33² + 4,881²) = 16,09 A

Déphasage

Le courant dans la bobine est en retard sur V, donc le courant total est en retard et l’angle est positif.

φ = arctan(I_X/I_R) = arctan(4,881/15,33) = 17,66°

Réponse

φ = 17,66°

10.Impédance et phaseurs en alternatif

Réponse: V_L = 457,7 V

Résonance

À la résonance, les réactances s’annulent, donc l’impédance se réduit à R.

ω₀ = 1/√(LC) = 1/√(0,2·0,22·10⁻⁶) = 4767 rad/s

I = V/R = 24/50 = 0,48 A

Tension aux bornes de la bobine

X_L = ω₀L = 4767·0,2 = 953,5 Ω

V_L = I·X_L = 0,48·953,5 = 457,7 V

Réponse

V_L = 457,7 V

Cela fait Q = 19,07 fois la tension d’alimentation.

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